水力学课件 第三章_水动力学基础.ppt

'1描述液体运动的两种方法2欧拉法的若干基本概念3恒定总流的连续性方程4恒定总流的能量方程5恒定总流的动量方程第三章水动力学基础 按运动要素是否随时间变化，可把液流分为运动要素不随时间变化的恒定流和随时间变化的非恒定流。按运动要素与空间坐标的关系，可把液流分为一元流、二元流和三元流。运动要素：流速、加速度、动水压强等。研究液体的运动规律，就是要确定各运动要素随时间和空间的变化规律及其相互间的关系。运动要素仅随一个坐标(包括曲线坐标)变化的液流称为一元流。由于三元流动的复杂性，常简化为二元流(运动要素是两个坐标的函数)或一元流来处理。 为了摆脱粘性在分析实际液体运动时在数学上的某些困难，我们先以忽略粘性的理想液体为研究对象，然后在此基础上进一步研究实际液体（修正）。 §3—1描述液体运动的两种方法1．拉格朗日法拉格朗日法着眼于液体各质点的运动情况，追踪每一质点，研究各质点的运动历程，通过综合足够多质点的运动情况来获得整个液体运动的规律。变量a,b,c,t统称为拉格朗日变量。对于不同的运动质点，起始坐标a,b,c不同。 用欧拉法描述液体运动时，运动要素是空间坐标x,y，z与时间变量t的连续可微函数，变量x,y，z,t统称为欧拉变量。2．欧拉法欧拉法只着眼于液体经过流场(即充满运动液体质点的空间)中空间各固定点时的运动情况，而不过问这些运动情况是由哪些质点表现出来的，也不管那些质点的来龙去脉。各空间点的压强所组成的压强场可表示为： 当地加速度：固定点速度随时间的变化（第一项）。迁移加速度：同一时刻因地点变更形成的加速度（括号内项）。用欧拉法描述液体运动时，液体运动质点的加速度是当地加速度与迁移加速度之和。各空间点的流速所组成的流速场可表示为：加速度应是速度对时间的全导数。 当地加速度:固定点速度随时间的变化，第一项：迁移加速度:等号右边括号内项反映了在同一时刻因地点变更而形成的加速度。 一条某时刻的流线表明了该时刻这条曲线上各点的流速方向。1．迹线和流线迹线则是同一质点在一个时段内运动的轨迹线。流线是某一时刻在流场中画出的一条空间曲线，在该时刻，曲线上所有质点的流速矢量与这条曲线相切，流线是同一时刻与许多质点的流速矢量相切的空间曲线。§3—2欧拉法的若干基本概念 流线的形状与固体边界的形状有关，离边界越近，受边界的影响越大。在运动液体的整个空间，可绘出一系列流线，称为流线簇。流线簇构成的流线图称为流谱。流线的特征：(1)流线不能相交，且流线只能是一条光滑曲线。(2)流场中每一点都有流线通过，流线充满整个流场，这些流线构成某一时刻流场内的流谱。(3)在恒定流条件下，流线的形状、位置以及流谱不随时间变化，且流线与迹线重合。(4)对于不可压缩液体，流线簇的疏密程度反映了该时刻流场中各点的速度大小。流线密的地方速度大，而疏的地方速度小。 2．流管、元流、总流、过水断面(1)流管在流场中通过任意封闭曲线(非流线)上各点作流线而构成的管状面。元流又称微小流束，是充满于流管中的液流。元流的极限是流线，恒定流时流线的形状与位置不随时间变化，恒定流时流管及元流的形状与位置也不随时间变化。(3)总流许多元流的有限集合体。(4)过水断面与元流或总流所有流线正交的横断面。 (2)断面平均流速v：假想均匀分布在过水断面上的流速。3．流量与断面平均流速(1)流量Q：单位时间内通过过水断面的液体体积。总流的流量等于所有元流的流量之和(m3/s,l3/s)。 4．均匀流与非均匀流若液流中同一流线上各质点的流速矢量沿程不变，这种流动称为均匀流，否则称非均匀流。均匀流中各流线是彼此平行的直线，各过水断面上的流速分布沿流程不变，过水断面为平面。例:液体在等截面直管中的流动，或液体在断面形式与大小沿程不变的长直顺坡渠道中的流动，都是均匀流。在恒定流时，当地加速度等于零；在均匀流时，则是迁移加速度等于零。 渐变流(又称缓变流)：指各流线接近于平行直线的流动，即渐变流各流线之间的夹角很小，流线的曲率半径R很大。否则称为急变流。渐变流的极限情况是流线为平行直线的均匀流．5，渐变流与急变流非均匀流中，流线多为彼此不平行的曲线，按流线图形沿流程变化的缓急程度，又可将非均匀流分为渐变流和急变流两类。 渐变流过水断面具有的两个性质：(1)渐变流过水断面近似为平面；(2)恒定渐变流过水断面上，动水压强近似地按静水压强分布。 1）表面力液柱上、下底面的动水压力pdω与(p+dp)dω液柱侧面的动水压力及摩擦力趋于零；液柱底面的摩擦力，与液柱垂直。取过水断面上任意两相邻流线间的微小液柱。轴向受力分析：2）质量力自重分力：γdωdncosα惯性力：恒定渐变流条件下略去不计。 对恒定均匀流，无加速度，惯性力等于零。沿n方向：流速、加速度分量可以忽略，故沿轴向的各表面力与质量力之代数和等于零。恒定渐变流中，同一过水断面上的动水压强近似按地静水压强分布恒定均匀流中，同一过水断面上的动水压强精确地按静水压强分布 恒定渐变流中，同一过水断面上的动水压强近似按地静水压强分布恒定均匀流中，同一过水断面上的动水压强精确地按静水压强分布对恒定均匀流，同一过水断面上:活学活用 §3—3恒定总流的连续性方程考虑到：(1)在恒定流条件下，元流的形状与位置不随时间改变；(2)不可能有液体经元流侧面流进或流出；(3)液流为连续介质，元流内部不存在空隙。根据质量守恒原理，对不可压缩液体：对于总流引入断面平均流速后得 若沿程有流量流进或流出,则总流的连续性方程在形式上需作相应的修正。其总流的连续性方程可写为：？？？活学活用 下式各对应哪个图？ §3—4恒定总流的能量方程1．恒定元流的能量方程(1)理想液体恒定元流的能量方程沿流线取一长度为ds、过水断面积为dω的微小元流段。作用在沿流线方向的外力有：1）进口断面的压力pdω；2）出口断面的压力(p+dp)dω，3）作用在元流段的重力在流线方向的分力dGcosα，4）对于理想液体，作用在元流段侧表面的切向力等于零。 其中dM＝ρdωdsdG=γdωdscosα=dz/dsds/dt=u在流线方向应用牛顿第二定律: 理想液体恒定元流的能量方程又称其为伯努利方程（瑞士）。它反映了重力场中理想液体沿元流(或者说沿流线)作恒定流动时，位置标高z，动水压强p与流速u之间的关系。 z+p/γ:单位液体所具有的势能单位重量液体所具有的机械能（势能与动能之和为机械能）单位重量液体相对于某基准面所具有的位能(重力势能)单位重量液体所具有的压能(压强势能)单位重量液体所具有的动能从物理意义上看: 从几何意义上看:z：称位置水头,元流过水断面上某点相对于基准面的位置高度；p／γ：称压强水头，p为相对压强时，p/γ也称测压管高度;u2/2g：称流速水头，即液体以速度u垂直向上喷射到空气中时所达到的高度(不计射流本身重量及空气对它的阻力)。通常p为相对压强，z+p／γ为测压管水头，叫做总水头。 为元流中单位重量液体从l—l过水断面流至2-2过水断面的机械能损失(称为元流的水头损失).元流各过水断面的测压管水头连线称测压管水头线。总水头的连结称总水头线。这两条线清晰地表示了液体三种能量(位能、压能和动能)及其组合沿程的变化过程。(2)实际液体恒定元流的能量方程 实际液体沿元流单位流程上的水头损失称为总水头线坡度(或称为水力坡度)理想液体，J=0，理想液体恒定元流的总水头线是一条水平直线。实际液体，J>0，实际液体恒定元流的总水头线总是沿程下降的。 元流单位流程上的势能(即测压管水头)减少量称为测压管坡度。均匀流时，J=Jp，即均匀流的水力坡度与测压管坡度相等。流速u沿程不变：测压管水头线沿程可升(Jp<0)；可降(Jp>0)；也可不变(Jp=0)。 实际液体恒定元流的能量方程式乘以γdQ，得单位时间过元流两过水断面的全部液体的能量关系式：1）恒定总流能量方程推导2．恒定总流的能量方程在总流过水断面上积分 单位时间内通过总流过水断面的液体势能的总和。均匀流或渐变流断面上，各点的z+p／γ等于或近似等于常数。① 单位时间内通过总流过水断面的液体动能的总和。α=1.05∽1.10。工程计算中常取α=1。② ③关于单位时间内总流1—1与2—2过水断面间的机械能损失：可用断面间的平均机械能损失(称为总流的水头损失)hw来表示：积分结果： 最终，同除以γQ，得实际液体恒定总流能量方程。实际上为两断面上单位重量液体平均能量的关系。从物理意义上看:z：断面上任一点单位重量液体相对于某基准面所具有的位能(重力势能)，p/γ：断面上同一点单位重量液体所具有的压能(压强势能)；断面上单位重量液体所具有的动能的平均值； 写1-1与2-2断面间的方程：1-1上选那一点？2-2上选那一点？分析图中1、2两断面中各点的z，p/γ？恒定均匀流，同一过水断面上活学活用 实际液体几个能量方程的比较、区别：2）实际恒定元流（有水头损失）1)理想恒定元流： 4）实际恒定总流的实际应用式（总流两断面内的单位重量液体）3）实际恒定总流（单位时间内过总流两断面的全部液体） 活学活用：写出分岔管的总流能量方程 ？？ ×√ 2）应用条件：①恒定流；②不可压缩；③质量力只有重力；④过水断面取在均匀流或渐变流区段上，但两过水断面之间可以是急变流。⑤两过水断面间除了水头损失以外，总流没有能量的输入或输出。当总流在该两断面间通过水泵、风机或水轮机等流体机械时，流体额外地获得或失去能量，则总流的能量方程应作如下的修正： (3)补充说明①基准面可以任选，但必须是水平面，对于同一能量方程中的两不同过水断面，必须选取同一基准面，通常使z≥0。②选取均匀流或渐变流过水断面，应将过水断面取在已知数较多的断面上，并使能量方程含有所要求的未知量。选取基准面选取过水断面选取计算点选取压强的计算标准 ③过水断面上的计算点原则上可以任取（因为它上面各点的势能等于或近似等于常数，而断面上平均动能又是一样的）为方便起见，通常对于管流取在断面形心(管轴中心）点，对于明渠流取在自由液面上。④方程中动水压强p1和p2必须采用相同的计算标准。既可取绝对压强，也可取相对压强。 技巧：1如果水流有与大气接触的面，则此面上的相对压强p=0;2如果水流流入大气，则出口的相对压强p=0;3如果ω1﹥﹥ω2，则可近似认为v1≈0 例：3-4，3-5 隔离体（1-1到2-2）受力分析：1重力2摩擦力3边界（管壁）对水体的压力4断面1-1、2-2的动水压力§3—5恒定总流的动量方程 动水压力怎么求?1管流：p1,p2为断面形心上压强2明渠：过水断面上 §3—5恒定总流的动量方程反映了水流动量变化与作用力之间的关系。不必知道流动范围内部的流动过程，只需要知道其边界面上的流动状况，因此它可用来解决急变流动中，水流与边界面之间的相互作用力问题。1．恒定总流的动量方程质点系的动量变化等于质点系所受外力的合力在这一时段内的冲量 总流的动量变化等于所有元流的动量变化之矢量和：将元流的动量变化沿总流过水断面积分，得dt时间内总流的动量变化。dt时间内元流的动量变化 若1-1断面与2-2断面是均匀流或渐变流断面，与方向相同或几乎相同，不考虑速度方向后，则可引入动量修正系数。β----实际动量与按计算的动量之比。β=1.02∽1.05,工程上常用β=1。 注意：为作用在总流流段（1-1到2-2）上的所有外力（含表面力和质量力中的重力）。所以：最终： 1）划定隔离体的范围包含动量发生变化的整个流段（急变流段），并使流入、流出隔离体的两端（控制断面）符合渐变流条件。2）是作用在总流隔离体上的全部外力除固体边壁的反作用力（含摩擦力）外，还包括两断面上的动水压力()及隔离体的重力。3）公式中动量的增加率，必须是流出动量减流入动量。4）和是矢量，它们在坐标轴上的投影可正可负，所以必须先规定坐标轴的正方向。动量方程应用时，必需注意： 用动量方程时画图：1隔离体范围2隔离体受到的所有力3坐标轴 常常是三大方程一起运用注意：分叉、合流时连续性方程、能量方程、动量方程的变化 活学活用：写出分岔管的总流动量方程 动量方程的投影式：用投影式，有一些力、速度在某个方向的投影可能为0。 1)用能量方程求速度v、单宽流量q。（求推力要用动量方程,动量方程中流速、流量未知。将速度用q表示，能量方程中只一个未知数q）例：一过水堰，上游水深1.5米，下游水深0.6米，不计1-1与2-2之间的水头损失，求水流对每米宽过水堰的水平推力2.应用举例： 2)用动量方程求过水堰对水的水平反力隔离体受力分析：（1）画所有水平方向的力，P1，P2，R(堰对水的力)（2）铅直方向的力？重力？基础对水的铅直方向支撑力？（在X向的动量投影式中不反映）（3）速度在投影式中的正负？ 3求R=???水流对过水堰的推力与R大小相等，方向相反。 '